
Γ(1/2)=int(e^x/sqrt(x),x=0+无穷)
(就是x^(1/2-1)e^x从0到正无穷的积分)
换元积分,令sqrt(x)=t,则
e^x/sqrt(x)=e^(t^2)/t
x=t^2,dx=2tdt
由x的范围可知t的范围也是0到正无穷
所以
Γ(1/2)=int(e^(t^2)2t/t,t=0+无穷)
=int(2e^(t^2),t=0+无穷)
而e^(t^2)从0到正无穷的积分是sqrt(Pi)/2,(根据正态分布的密度函数)
(或者利用极坐标的二重积分计算该积分的平方,)
所以Γ(1/2)=sqrt(Pi)
伽马函数存在四种性质:
1、通过分部积分的方法,可以推导出这个函数有如下的递归性质:T(x+1)=xT(x)
于是很容易证明,伽马函数可以当成是阶乘在实数集上的延拓,对于正整数n,具有如下性质:
T(n)=(n-1)!
2、与贝塔函数的关系:B(m,n)=T(m)T(N)∕T(m+n)
3、在概率的研究中有一个重要的分布叫作伽玛分布:F(X)=X∗(a-1)⋋,其中:X>0
4、对X∈(0,1),有T(1-X)T(X)=Π∕sinΠx
这个公式称为余元公式。
伽玛函数为Γ(α)=∫x^(α-1)e^(-x)dx。
利用伽玛函数求e^(-x^2)的积分,则令x^2=y,dx=(1/2)y^(-1/2)dy
有∫(e^(-x^2)dx=(1/2)∫y^(-1/2)e^(-y)dy。
∫y^(-1/2)e^(-y)dy是α=1/2时,伽玛函数Γ(α)的表达式。
∴∫(e^(-x^2)dx=(1/2)Γ(1/2)。
扩展资料极坐标系下计算二重积分,需将被积函数f(x,y),积分区域D以及面积元素dσ都用极坐标表示。函数f(x,y)的极坐标形式为f(rcosθ,rsinθ)。
为得到极坐标下的面积元素dσ的转换,用坐标曲线网去分割D,即用以r=a,即O为圆心r为半径的圆和以θ=b,O为起点的射线去无穷分割D,设Δσ就是r到r+dr和从θ到θ+dθ的小区域。
如果一个函数f在某个区间上黎曼可积,并且在此区间上大于等于零。那么它在这个区间上的积分也大于等于零。如果f勒贝格可积并且几乎总是大于等于零,那么它的勒贝格积分也大于等于零。作为推论,如果两个可积函数f和g相比,f(几乎)总是小于等于g,那么f的(勒贝格)积分也小于等于g的(勒贝格)积分。
证明:
Γ(a)=∫(0,∞)[x^ae^-x]dx
我们令x=ty(t>0)
有:Γ(a)/(t^a)=∫(0,∞)[y^(a-1)e^(-ty)]dy
于是:x^k=[1/Γ(-k)]∫(0,∞)[z^(-k-1)e^(-zx)]dz
有根据余元公式Γ(p)Γ(1-p)=π/sinpπ
则x^k=(Γ(k+1)sin-kπ)/π(∫(0,∞)[z^(-k-1)e^(-zx)]dz)
因而∫(0,∞)[(x^k)sinx]dx
=(Γ(k+1)sin-kπ)/π∫(0,∞)sinxdx∫(0,∞)[z^(-k-1)e^(-zx)]dz
由一致收敛性,交换积分顺序得:
∫(0,∞)[(x^k)sinx]dx
=(Γ(k+1)sin-kπ)/π∫(0,∞)z^(-k-1)dz∫(0,∞)[sinxe^(-zx)]dx
容易计算∫(0,∞)[sinxe^(-zx)]dx=1/(1+z^2)
(只要用两次分部积分就行,会发现相同形式的)
从而∫(0,∞)[(x^k)sinx]dx
=(Γ(k+1)sin-kπ)/π∫(0,∞)[z^(-k-1)/(1+z^2)]dz
在此我们再令z^2=t,则dz=(1/2)z^(-1/2)dz
∫(0,∞)[(x^k)sinx]dx
=(Γ(k+1)sin-kπ)/(2π)∫(0,∞)[z^(-k/2-1)/(1+k)]dz
考虑到β函数的另外一种变形
即B(a,b)=∫(0,∞)[y^(a-1)/(1+y)^(a+b)]
此时a=-k/2,b=1+k/2,a+b=1,又可以用余元公式了
记B(-k/2,1+k/2)=π/sin(-kπ/2)
故∫(0,∞)[(x^k)sinx]dx
=(Γ(k+1)sin-kπ)/(2π)B(-k/2,1+k/2)
=(Γ(k+1)sin-kπ)/(2π)π/sin(-kπ/2)
=Γ(k+1)cos(-kπ/2) (二倍角公式)
=Γ(k+1)cos(kπ/2)
证毕
般的求伽马函数的导数做法为
先求伽马函数的对数,然后对伽马函数的对数求导数,得到
(\gamma(x))^{\prime}
--------------------
(\gamma(x))
=c-\sum_{k=0}^{\infty}(\frac{1}{x+k}-\frac{1}{k+1})
欢迎分享,转载请注明来源:内存溢出
微信扫一扫
支付宝扫一扫
评论列表(0条)